나뭇잎 교과서

별의 진화와 내부 구조

별은 자기 무게에 눌려 무너지려는 기체 공입니다. 압력이 중력을 버티는 조건만으로 중심의 온도와 밀도를 어림할 수 있고, 연료가 바뀔 때마다 내부 구조가 다시 짜이면서 별은 H–R도 위를 옮겨 다닙니다. 그 경로가 질량에 따라 얼마나 달라지는지 따라가 봅니다.

본문

별의 진화와 내부 구조

본문

태양은 약 100억 년 동안 중심의 수소를 태우며 주계열성으로 산다. 태양 질량의 10배인 별은 태울 수소도 10배 많다. 그렇다면 더 오래 살 것 같지만, 실제로는 3000만 년 남짓 만에 수소를 다 쓰고 초신성으로 폭발한다. 거꾸로 태양의 절반 질량인 별은 수백억 년을 산다. 무거운 별은 왜 연료를 이렇게 빨리 태울까? 별 속의 온도와 압력은 무엇이 정할까?

그림 1. 주계열성의 질량에 따른 광도, 중심 온도, 수명의 어림(광도 ∝ M^3.5, 수명 ∝ M^−2.5). 막대 길이는 로그이다. 질량이 조금만 커져도 광도가 훨씬 크게 늘어 수명이 짧아진다.
먼저 알아야 할 것별의 탄생과 진화, H–R도(지구과학), 흑체 복사와 광도(흑체 복사와 분광 분류), 거듭제곱(수학).

3.5.1정역학 평형

별은 자기 무게로 무너지려는 거대한 기체 공이다. 별이 무너지지 않는 것은 안쪽의 기체 압력이 바깥 층의 무게를 떠받치기 때문이다. 이 균형을 정역학 평형이라 한다. 무거운 별일수록 더 큰 무게를 떠받쳐야 하므로 중심의 압력과 온도가 높아야 한다. 중심 온도는 대략 질량을 반지름으로 나눈 값에 비례한다. 그리고 핵융합의 빠르기는 온도에 아주 민감하다. 그래서 무거운 별은 중심이 조금 더 뜨거울 뿐인데도 수소를 훨씬 빠르게 태워, 광도가 질량보다 훨씬 크게 늘어난다.

정리 3.5.1 질량–광도 관계와 수명

주계열성의 광도는 대략 \(L \propto M^{3.5}\)이다. 수명은 태울 연료(질량에 비례)를 쓰는 빠르기(광도)로 나눈 값이므로 \[t \propto \frac{M}{L} \propto M^{-2.5}\]이고, 태양의 주계열 수명은 약 100억 년이다. 중심 온도는 정역학 평형에서 대략 \(T_c \sim \dfrac{GM\mu m_H}{kR}\)로 어림한다.

그림 1에서 질량을 바꾸어 보자. 태양 질량의 10배인 별은 광도가 약 3000배이고, 수명은 \(10^{10} \times 10^{-2.5} \approx 3\)천만 년이다. 연료는 10배이지만 300배 넘게 빨리 태우기 때문이다. 태양 질량의 절반인 별은 광도가 약 9%이고 수명은 약 570억 년으로, 우주의 나이보다 길다. 그래서 우주에서 태어난 작은 별은 아직 하나도 주계열을 떠나지 않았다. 별의 질량이 그 별의 일생을 거의 모두 정한다.1

3.5.2연료가 바뀔 때마다 다시 짜이는 구조

중심의 수소가 바닥나면 헬륨으로 된 중심핵은 더 이상 에너지를 내지 못해 수축하며 뜨거워진다. 그 둘레의 껍질에서 수소가 타기 시작하고, 바깥층은 크게 부풀어 표면이 식어 적색 거성이 된다. 중심핵이 약 1억 K에 이르면 헬륨이 탄소로 융합하기 시작한다. 이렇게 연료가 바뀔 때마다 별의 내부 구조가 다시 짜이고, 별은 H–R도 위를 옮겨 다닌다. 태양 정도의 별은 결국 바깥층을 행성상 성운으로 날려 보내고 백색 왜성으로 남는다. 무거운 별은 철까지 융합한 뒤 중심핵이 무너지며 초신성으로 폭발한다.

질량 (태양 = 1)광도주계열 수명최후 0.5약 0.09약 570억 년백색 왜성 11약 100억 년백색 왜성 10약 3000약 3000만 년초신성, 중성자별
그림 2. 질량이 큰 별일수록 밝고 짧게 살며, 극적인 최후를 맞는다(어림값).

3.5.3예제 풀이

예제 3.5.2

정역학 평형에서 별의 중심 온도를 \(T_c \approx \dfrac{GM\mu m_H}{2kR}\)으로 어림하자. 태양(\(M = 2.0 \times 10^{30}\) kg, \(R = 7.0 \times 10^8\) m)에서 평균 입자 질량 \(\mu m_H = 0.6 \times 1.67 \times 10^{-27}\) kg으로 중심 온도를 구하여라. \(G = 6.67 \times 10^{-11}\), \(k = 1.38 \times 10^{-23}\) J/K이다.

분자는 \(6.67 \times 10^{-11} \times 2.0 \times 10^{30} \times 1.0 \times 10^{-27} \approx 1.33 \times 10^{-7}\), 분모는 \(2 \times 1.38 \times 10^{-23} \times 7.0 \times 10^8 \approx 1.93 \times 10^{-14}\)이다. 따라서 \(T_c \approx 6.9 \times 10^6\) K이다.

정밀한 별 모형이 주는 태양의 중심 온도 약 \(1.5 \times 10^7\) K와 두 배 남짓 차이가 나지만, 수백만~수천만 K라는 크기는 맞는다. 별의 질량과 반지름만으로 중심이 핵융합을 일으킬 만큼 뜨겁다는 것을 알 수 있는 셈이다. 그리고 무거운 별은 \(M/R\)가 조금 커져 중심 온도가 조금 더 높은데, 핵융합은 온도에 아주 민감해 광도가 크게 는다. 그래서 무거운 별은 연료가 많아도 훨씬 빨리 다 쓰고 일찍 죽는다.

아래 탐구 카드에서 질량이 다른 별들이 H–R도 위를 어떻게 옮겨 다니는지 따라가고, 별의 일생을 비교해 보자.

  1. 가장 무거운 별은 태양 질량의 100배를 넘기도 하지만 수명은 300만 년 남짓이다. 반대로 태양 질량의 10분의 1인 적색 왜성은 수조 년을 살 것으로 계산된다.
마무리

별은 기체 압력이 무게를 떠받치는 정역학 평형을 이루며, 무거운 별일수록 중심의 온도와 압력이 높아야 한다. 핵융합은 온도에 아주 민감해 광도가 질량의 약 3.5제곱으로 늘어나므로, 수명은 질량의 약 −2.5제곱으로 짧아진다. 그래서 처음 질문의 무거운 별은 연료가 열 배 많아도 3000배 넘게 밝게 태워, 300배나 일찍 수소를 다 쓰고 죽는다.

탐구 1

중력이 쉬지 않고 당기는데 태양은 왜 무너지지 않을까?

별의 내부 구조 · 정역학 평형 · 폴리트로프 모형 · 복사와 대류
중심 밀도 ρc
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중심 압력 Pc
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중심 온도 Tc
—
∇ = dlnT/dlnP 와 ∇ad = 0.4
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P = Kρ1+1/n인 폴리트로프의 레인–엠든 식을 룽게–쿠타법으로 풀고, 이상 기체(평균 분자량 μ = 0.61, 복사압 무시)로 온도를 구한 모형이다. 표준 태양 모형의 중심값은 Tc ≈ 1.57 × 10⁷ K, ρc ≈ 150 g/cm³, Pc ≈ 2.3 × 10¹⁶ Pa이다. 왼쪽 단면의 색은 T/Tc의 상대값이다.

  1. 질문태양의 모든 기체는 중력 때문에 중심 쪽으로 끌린다. 압력이 없다면 태양은 약 30분 만에 한 점으로 무너진다. 그런데 태양은 46억 년 동안 거의 같은 크기를 유지했다. 무엇이 중력을 버티고, 그러려면 중심은 얼마나 뜨겁고 빽빽해야 할까?
  2. 복원압력은 단위 넓이에 작용하는 힘이고, 이상 기체의 압력은 P = ρkT/(μmH)이다. 반지름 r 안쪽 질량 m(r)이 바깥의 얇은 껍질을 당기는 중력은 Gm(r)/r²에 비례한다(껍질 바깥의 질량은 알짜 중력을 주지 않음).
  3. 설명두께 dr, 넓이 A인 기체 조각에서 아래쪽 압력이 위쪽 압력보다 커서 생기는 힘 [P(r) − P(r + dr)]A가 중력 Gm(r)ρA dr/r²과 같아야 한다. 그래서 dP/dr = −Gm(r)ρ/r²(정역학 평형), dm/dr = 4πr²ρ(질량 연속)이다. 압력은 바깥에서 0이고 안으로 갈수록 커지며, 어림하면 Pc ~ GM²/R⁴, 비리얼 정리로 Tc ~ GMμmH/(kR)이다. 식을 끝까지 풀려면 P와 ρ의 관계가 필요한데, P = Kρ1+1/n로 두면 레인–엠든 식이 되어 ρ, P, T의 분포가 한 번에 나온다.
  4. 연결중심에서 만든 에너지는 복사(광자가 흡수·재방출되며 수십만 년 걸려 바깥으로 감)나 대류(뜨거운 기체 덩어리가 직접 올라감)로 운반된다. 온도가 바깥으로 갈수록 너무 가파르게 떨어지면, 올라간 기체 덩어리가 단열 팽창해도 주변보다 뜨거워 계속 떠오르므로 대류가 일어난다(슈바르츠실트 조건 ∇ > ∇ad). 폴리트로프에서는 ∇ = 1/(n + 1)이므로, 단원자 이상 기체(∇ad = 0.4)에서는 n ≤ 1.5가 대류, n ≈ 3이 복사 평형에 해당한다. 0.35 M☉보다 가벼운 별은 전체가 대류(n ≈ 1.5)하고, 태양은 복사 내부와 바깥 약 30 %(반지름)의 대류층, 무거운 별은 대류 중심핵과 복사 외피를 가진다.
  5. 적용n = 3, 태양 질량·반지름에서 중심 온도가 수소 핵융합에 필요한 약 10⁷ K에 이르는지 확인해 보자. r/R을 움직이며 껍질에 작용하는 두 힘이 어디서나 같은지 보자. n을 1.5로 줄이면 중심 집중도(ρc/ρ̄)와 에너지 전달 방식은 어떻게 되는가? 같은 질량에서 R을 절반으로 하면 Pc와 Tc는 각각 몇 배가 되는가? 중심핵의 수소가 헬륨으로 바뀌어 μ가 커지면, 같은 압력을 내려고 중심핵은 어떻게 변해야 할까?
  6. 판단정역학 평형은 기체가 움직이지 않는다는 뜻이 아니라, 대류가 일어나도 평균적으로 힘이 균형을 이룬다는 뜻이다. 폴리트로프 모형은 실제 별을 한 개의 지수로 단순화한 것이라 n = 3 태양 모형의 중심 온도(약 1.2 × 10⁷ K)와 밀도(약 76 g/cm³)는 표준 태양 모형보다 낮다. 실제 태양 중심은 헬륨이 쌓여 μ가 0.61보다 크고, 무거운 별에서는 복사압, 백색 왜성에서는 축퇴압이 압력의 주인공이 되어 이상 기체 식이 맞지 않다.

확인조건이 달라지면

질량과 내부 구조의 모양(n)은 그대로인 채 별의 중심핵이 수축해 반지름이 절반이 되었다. 이상 기체라면 중심 온도는 몇 배가 되는가?

탐구 2

중심의 수소가 바닥나면 별은 왜 오히려 커지고 밝아질까?

별의 진화 · 질량별 진화 경로 · 중심핵과 껍질 연소 · 내부 구조의 변화
에너지를 내는 곳
—
이 단계의 길이 (어림)
—
표면 온도 · 광도 · 반지름
—

태양과 같은 금속 함량의 진화 계산 결과를 따라 그린 모식 경로이다. 경로의 위치는 0.1 dex 안팎, 단계의 길이는 자릿수 수준의 어림값이다. 반지름은 L = 4πR²σT⁴로 계산했다. 오른쪽 단면은 층의 순서를 보여 주며 크기는 실제 비율이 아니다(거성의 중심핵은 실제로 별 반지름의 1/1000보다 작음).

  1. 질문태양은 약 50억 년 뒤 중심의 수소를 다 쓰게 된다. 연료가 떨어지면 별이 어두워지고 작아질 것 같은데, 실제로는 지금보다 수천 배 밝고 백 배 이상 큰 적색 거성이 된다. 연료가 떨어졌는데 왜 더 밝아질까? 무거운 별은 같은 길을 갈까?
  2. 복원주계열성은 중심에서 수소를 헬륨으로 바꾸며 정역학 평형을 유지한다. 기체 덩어리가 수축하면 중력 퍼텐셜 에너지의 절반이 열이 되어 중심 온도가 오른다. H–R도에서 같은 반지름의 별은 L ∝ T⁴인 선 위에 놓인다.
  3. 설명중심의 수소가 바닥나면 헬륨 중심핵은 핵융합을 멈추고 중력으로 수축하며 뜨거워진다. 그 열로 중심핵 바로 바깥의 수소가 껍질 연소를 시작하고, 이 껍질은 주계열 때보다 많은 에너지를 낸다. 중심핵이 수축하는 동안 외피는 크게 팽창하고(거울 원리), 표면적이 커져 표면 온도는 떨어지며 광도는 오른다. 중심이 약 10⁸ K에 이르면 헬륨이 삼중 알파 반응으로 탄소가 된다. 1 M☉ 별의 헬륨 중심핵은 전자 축퇴 상태라 헬륨이 폭발적으로 붙고(헬륨 섬광), 5 M☉ 별은 축퇴되지 않은 채 조용히 붙는다. 헬륨까지 다 쓰면 C·O 중심핵 바깥에 He 껍질과 H 껍질이 겹으로 타는 점근 거성 가지(AGB)에 오르고, 외피를 날려 보낸 뒤 C·O 백색 왜성이 남는다.
  4. 연결약 8 M☉보다 무거운 별은 중심핵이 축퇴되기 전에 C, Ne, O, Si 연소를 차례로 거쳐 양파 같은 층 구조를 만들고, 핵융합으로 더 에너지를 얻을 수 없는 철 중심핵이 생기면 붕괴해 초신성이 된다. 질량이 클수록 중심 온도가 높아 연료를 빨리 쓰므로 주계열 수명은 대략 t ∝ M/L ∝ M−2.5이다(태양 약 100억 년, 5 M☉ 약 1억 년, 15 M☉ 약 1,100만 년). 이 차이 때문에 성단의 H–R도에서 주계열이 꺾이는 점(전향점)의 질량으로 성단의 나이를 잰다. 5 M☉ 별이 헬륨을 태우며 왼쪽으로 돌아 나오는 ‘청색 고리’는 세페이드 변광성이 생기는 불안정 띠를 지나간다.
  5. 적용1 M☉를 고르고 단계를 하나씩 올리며 에너지를 내는 곳과 반지름을 기록해 보자. 적색 거성 가지 끝에서 반지름은 주계열의 몇 배인가? 헬륨 섬광 뒤 별은 H–R도에서 어느 쪽으로 움직이는가? 5 M☉와 15 M☉로 바꿔, 주계열을 떠난 뒤 광도가 크게 변하는지, 표면 온도가 크게 변하는지 비교해 보자. 단계마다 걸리는 시간을 보고 성단의 H–R도에서 준거성(헤르츠스프룽 틈)에 별이 드문 까닭을 설명해 보자.
  6. 판단“연료가 떨어져 별이 커진다”는 말은 반만 맞다. 별이 커지는 것은 중심핵의 수축과 껍질 연소가 함께 일어나기 때문이며, 거성이 되어도 질량은 늘지 않고 오히려 항성풍으로 줄어든다. H–R도에서 별이 ‘움직인다’는 것은 표면 온도와 광도가 바뀐다는 뜻이지 공간에서 움직인다는 뜻이 아니다. 실제 경로는 금속 함량, 자전, 질량 손실, 쌍성 상호 작용에 따라 달라지며, 경계 질량(헬륨 섬광 약 2 M☉, 초신성 약 8 M☉)도 어림값이다.

확인조건이 달라지면

주계열을 떠난 1 M☉ 별이 적색 거성 가지를 올라가고 있다. 이때 별 안에서 일어나는 일로 옳은 것은?

탐구 3

네 성단의 H–R도를 겹치면 어느 성단이 가장 늙었는지 보일까?

실험 · 성단의 H–R도 · 전향점과 나이 · Gaia 실제 측광
성단
표시한 전향점 MG
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전향점 색 (BP−RP)₀
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어림 나이
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별은 ESA Gaia DR3에서 시차·고유 운동으로 고른 성단 별이다(크레디트: ESA/Gaia/DPAC, CC BY-NC 3.0 IGO; Gaia Collaboration, Vallenari 외 2023, A&A 674, A1). 거리 지수와 색초과는 문헌값으로 보정했다. 플레이아데스 5.67·0.04, M67 9.70·0.04, 47 Tuc 13.27·0.04, M13 14.26·0.02(구상 성단은 Harris 2010). 나이는 L ∝ M3.5, t ≈ 100억 년 × (M/M☉)−2.5로 어림한다. 정밀한 등연령선으로 구한 문헌 나이는 플레이아데스 약 1.2억 년, M67 약 40억 년, 47 Tuc와 M13 약 120억 년이다.

  1. 탐구 문제성단의 별은 같은 때, 같은 가스에서 태어났다. 성단마다 H–R도의 모양이 다르다면 그 차이는 무엇을 말해 줄까? 사진 한 장으로 성단의 나이를 비교할 수 있을까?
  2. 복원무거운 별일수록 밝지만 연료를 훨씬 빨리 써서 주계열을 먼저 떠난다. 그래서 나이 든 성단일수록 주계열의 위쪽 끝이 잘려 나가고, 주계열을 떠나 거성으로 꺾어지는 점(전향점)이 아래로 내려온다.
  3. 설계각 성단 별의 겉보기 등급을 거리 지수와 소광으로 고쳐 절대 등급 MG로, 색을 고유 색 (BP−RP)₀로 바꾸면 성단들을 한 도표에 겹칠 수 있다. 성단마다 전향점을 눌러 표시하고 기록한다.
  4. 분석전향점이 밝을수록 젊다. 전향점의 광도로 별의 질량을, 질량으로 주계열 수명을 어림하면 그것이 성단 나이이다. 산개 성단(플레이아데스, M67)과 구상 성단(47 Tuc, M13)의 별 개수, 전향점, 적색 거성 가지, 수평 가지가 어떻게 다른지 비교한다.
  5. 측정네 성단에서 각각 주계열이 오른쪽으로 꺾이기 시작하는 가장 밝은 점을 눌러 기록해 보자. 어림 나이의 순서는 문헌 순서와 같은가? M13에서 전향점 위 왼쪽에 가로로 늘어선 별들(수평 가지)과 47 Tuc의 붉은 덩어리를 찾아보자.
  6. 오차·안전전향점을 고르는 위치에 따라 나이가 수십 %씩 달라진다. 구상 성단은 금속이 적어 같은 질량이라도 더 뜨겁고 밝기 때문에, 태양과 같은 금속 함량을 가정한 어림식으로는 나이가 절반쯤으로 나온다(계통 오차). 그래서 실제 연구는 금속 함량에 맞춘 등연령선(이론 H–R도)을 겹쳐 나이를 정한다. 47 Tuc와 M13의 중심부는 별이 너무 빽빽해 Gaia가 잘 나누지 못하므로 바깥쪽 별만 들어 있다.

확인조건이 달라지면

새로 찾은 산개 성단의 H–R도에서 전향점이 MG ≈ 0, 거성이 몇 개 있다. 같은 방법이라면 이 성단의 나이는 M67(전향점 MG ≈ 3)에 비해 어떨까?

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